20판 -M .: 2010.- 416p.

이 책은 중요한 포인트, 중요한 포인트 시스템 및 시스템의 메커니즘에 대한 기본 개요를 설명합니다. 단단한기술 대학의 프로그램에 해당하는 금액. 많은 예와 문제가 제시되어 있으며 그에 대한 해결책도 함께 제공됩니다. 방법론적 지침. 기술 대학의 풀타임 및 파트타임 학생을 대상으로 합니다.

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목차
제13판 3의 서문
소개 5
1부 고체의 정역학
제1장. 제9조의 기본 개념과 최초 조항
41. 절대적으로 견고한 몸체; 힘. 정적 문제 9
12. 출발점통계 » 11
$ 3. 연결 및 반응 15
제2장. 힘의 추가. 수렴력 시스템 18
§4. 기하학적으로! 힘을 추가하는 방법. 힘이 모이는 결과, 힘의 확장 18
f 5. 축과 평면에 대한 힘의 투영, 힘을 지정하고 추가하는 분석 방법 20
16. 수렴력 시스템의 평형 _. . . 23
17. 정적 문제 해결. 25
제3장. 중심에 대한 힘의 순간. 전원 쌍 31
i 8. 중심(또는 점)에 대한 힘의 모멘트 31
| 9. 몇 가지 힘. 커플의 순간 33
f 10*. 등가와 쌍의 덧셈에 관한 정리 35
제4장. 힘의 시스템을 중앙으로 가져옵니다. 평형 조건... 37
f 11. 힘의 병렬 전달에 관한 정리 37
112. 주어진 센터에 힘의 체계를 가져오는 것 - . , 38
§ 13. 힘 체계의 평형 조건. 결과 40의 순간에 대한 정리
제5장. 힘의 평면적 체계 41
§ 14. 힘의 대수적 순간과 쌍 41
115. 힘의 평면 시스템을 가장 단순한 형태로 축소.... 44
§ 16. 평면 힘 시스템의 평형. 평행력의 경우. 46
§ 17. 문제 해결 48
118. 신체 시스템의 평형 63
§ 19*. 정정정정 및 정정정정이 아닌 신체 시스템(구조) 56"
f 20*. 내부 노력의 정의. 57
§ 21*. 분산된 힘 58
E22*. 플랫 트러스 계산 61
6장. 마찰 64
! 23. 미끄럼 마찰의 법칙 64
: 24. 거친 결합의 반응. 마찰각 66
: 25. 마찰이 있을 때의 평형 66
(26*. 원통형 표면의 나사산 마찰 69
1 27*. 구름마찰 71
7장. 공간력 시스템 72
제28조. 축에 대한 힘의 모멘트. 주 벡터 계산
힘 시스템의 주요 순간 72
§ 29*. 공간적 힘 체계를 가장 단순한 형태로 가져오기 77
§서른. 임의의 공간적 힘 시스템의 평형. 평행력의 경우
제8장. 무게중심 86
제31조. 평행력 중심 86
§ 32. 역장. 강체의 무게중심 88
§ 33. 균질체의 무게 중심 좌표 89
§ 34. 신체의 무게 중심 좌표를 결정하는 방법. 90
§ 35. 일부 균질체의 무게 중심 93
섹션 2 점과 강체의 운동학
제9장. 지점 95의 운동학
§ 36. 운동학 소개 95
§ 37. 점의 이동을 지정하는 방법. . 96
제38조. 포인트 속도 벡터. 99
§ 39. "점 100의 토크" 벡터
§40. 움직임을 지정하는 좌표법을 이용하여 점의 속도와 가속도를 구하는 방법 102
제41조. 점 운동학 문제 해결 103
§ 42. 자연 삼면체의 축. 숫자 값속도 107
§ 43. 점 108의 접선 및 수직 가속도
제44조. PO의 움직임에 대한 특별한 경우
제45조. 점의 운동, 속도 및 가속도 그래프 112
§ 46. 문제 해결< 114
§47*. 극좌표에서 한 점의 속도와 가속도 116
제10장. 강체의 병진 운동과 회전 운동. . 117
제48조. 전진운동 117
§ 49. 축을 중심으로 한 강체의 회전 운동. 각속도와 각가속도 119
§50. 균일하고 균일한 회전 121
제51조. 회전체 점의 속도와 가속도 122
11장. 강체의 평면 평행 운동 127
제52조. 평면 평행 운동 방정식(운동 평평한 그림). 운동을 병진운동과 회전운동으로 분해 127
§53*. 평면 그림 129의 점의 궤적 결정
제54조. 평면 위의 점의 속도 결정 그림 130
§ 55. 몸체의 두 지점 속도 투영에 관한 정리 131
§ 56. 순간 속도 중심을 사용하여 평면 도형의 점 속도 결정. 중심의 개념 132
제57조. 문제 해결 136
§58*. 평면 그림 140의 점 가속도 결정
§59*. 순간 가속 센터 "*"*
제12장*. 고정점 주위의 강체의 운동과 자유강체의 운동 147
§ 60. 하나의 고정점을 갖는 강체의 운동. 147
제61조. 오일러의 운동 방정식 149
제62조. 신체 포인트의 속도와 가속도 150
§ 63. 자유 강체의 일반적인 운동 사례 153
제13장. 복합점 이동 155
§ 64. 상대 이동, 이동 가능 및 절대 이동 155
§ 65, 속도 추가에 관한 정리 » 156
제66조. 가속도 추가에 관한 정리(코리올른 정리) 160
§67. 문제 해결 16*
제14장*. 강체의 복잡한 운동 169
제68조. 병진 운동의 추가 169
제69조. 두 평행 축을 중심으로 회전 추가 169
§70. 평기어 172
§ 71. 교차축 주위의 회전 추가 174
§72. 병진 및 회전 운동 추가. 나사의 움직임 176
섹션 3 포인트의 역학
15장: 역학 소개. 역학의 법칙 180
§ 73. 기본 개념 및 정의 180
§ 74. 역학 법칙. 물질점의 역학 문제 181
§ 75. 단위 시스템 183
§76. 힘의 주요 유형 184
제16장. 점의 운동에 대한 미분 방정식. 점 역학 문제 해결 186
§ 77. 미분 방정식, 재료 점 6번의 운동
§ 78. 역학의 첫 번째 문제 해결(주어진 움직임에서 힘 결정) 187
§ 79. 역학의 주요 문제 해결 직선 운동포인트 189
§ 80. 문제 해결의 예 191
§81*. 저항하는 매질(공중)에서의 신체 낙하 196
제82조. 점의 곡선 이동을 통한 역학의 주요 문제 해결 197
제17장. 점 동역학의 일반 정리 201
§83. 포인트의 이동량. 힘 충격 201
§ S4. 점의 운동량 변화에 관한 정리 202
§ 85. 점의 각운동량 변화에 관한 정리 (모멘트 정리) " 204
§86*. 중앙 힘의 영향을 받는 움직임. 면적의 법칙.. 266
§ 8-7. 힘의 일. 힘 208
§88. 일 계산의 예 210
§89. 점의 운동에너지 변화에 관한 정리. "...213J
제18장. 자유롭지 않으며 지점 219의 움직임에 상대적입니다.
§90. 포인트의 자유롭지 않은 움직임. 219
§91. 점의 상대운동 223
§ 92. 지구 자전이 신체의 균형과 움직임에 미치는 영향... 227
§ 93*. 지구의 자전으로 인한 수직 낙하점의 편차 "230
제19장. 점의 직선 진동. . . 232
§ 94. 저항력을 고려하지 않은 자유 진동 232
§ 95. 점성 저항이 있는 자유 진동(감쇠 진동) 238
§96. 강제 진동. 레조나야스 241
제20장*. 중력장에서의 신체 움직임 250
§ 97. 지구의 중력장에서 던져진 물체의 움직임 "250
§98. 인공 지구 위성. 타원형 궤적. 254
§ 99. 무중력의 개념. "로컬 참조 프레임 257
섹션 4 시스템과 고체의 역학
G i a v a XXI. 시스템 역학 소개. 관성 모멘트. 263
§ 100. 기계 시스템. 외부 및 내부 힘 263
§ 101. 시스템의 질량. 질량중심 264
§ 102. 축에 대한 몸체의 관성 모멘트. 관성 반경. . 265
$ 103. 평행축에 대한 몸체의 관성 모멘트. 호이겐스의 정리 268
§ 104*. 원심 관성 모멘트. 몸체의 주요 관성축에 대한 개념 269
$105*. 임의의 축에 대한 몸체의 관성 모멘트입니다. 271
제22장. 시스템의 질량 중심 운동에 관한 정리 273
$ 106. 시스템의 운동 미분 방정식 273
§ 107. 질량 중심의 운동에 관한 정리 274
$ 108. 질량 중심의 운동 보존 법칙 276
§ 109. 문제 해결 277
제23장. 이동식 시스템의 수량 변화에 관한 정리. . 280
$하지만. 시스템 이동량 280
제111조. 운동량 변화에 관한 정리 281
§ 112. 운동량 보존 법칙 282
$113*. 액체(기체)의 운동에 대한 정리의 적용 284
§ 114*. 가변 질량의 몸체. 로켓 운동 287
그다바 XXIV. 시스템의 각운동량 변화에 관한 정리 290
§ 115. 시스템 290의 주요 운동량 순간
$ 116. 시스템 운동량의 주요 모멘트 변화에 관한 정리 (모멘트 정리) 292
$117. 주각운동량 보존 법칙. . 294
$118 문제 해결 295
$119*. 액체(기체)의 운동에 모멘트 정리의 적용 298
§ 120. 평형 조건 기계 시스템 300
제25장. 시스템의 운동에너지 변화에 관한 정리. . 301.
§ 121. 시스템의 운동 에너지 301
$122. 일 계산의 일부 사례 305
$ 123. 시스템의 운동 에너지 변화에 관한 정리 307
$124 문제 해결 310
$ 125*. 혼합 작업 "314
$126 잠재적 역장과 힘 함수 317
$127, 잠재적 에너지. 역학적 에너지 보존의 법칙 320
제26장. "강체 역학에 일반 정리 적용 323
$12&. 고정 축 ".323"을 중심으로 한 강체의 회전 운동
$129. 물리적 진자. 관성 모멘트의 실험적 결정. 326
$130. 강체의 평면 평행 운동 328
$131*. 자이로스코프의 기본이론 334
$132*. 고정점 주위의 강체의 운동과 자유강체의 운동(340)
제27장. 달랑베르의 원리 344
$ 133. 점과 기계 시스템에 대한 D'Alembert의 원리. . 344
$ 134. 주벡터와 주관성모멘트 346
$135 문제 해결 348
$136*, 회전체의 축에 작용하는 이데미컬 반응. 균형을 이루는 회전체 352
제28장. 가능한 변위의 원리와 역학의 일반 방정식 357
§ 137. 연결 분류 357
§ 138. 시스템의 가능한 이동. 자유도 수입니다. . 358
§ 139. 가능한 움직임의 원리 360
§ 140. 문제 해결 362
§ 141. 역학의 일반 방정식 367
제29장. 일반화된 좌표계의 평형 조건과 운동 방정식 369
§ 142. 일반화된 좌표 및 일반화된 속도. . . 369
§ 143. 일반 군대 371
§ 144. 일반 좌표계에서 시스템의 평형 조건 375
§ 145. 라그랑주 방정식 376
§ 146. 문제 해결 379
XXX*장. 안정된 평형 위치 주변의 시스템의 작은 진동 387
§ 147. 평형 안정성의 개념 387
§ 148. 자유도가 1인 시스템의 작은 자유 진동 389
§ 149. 자유도가 1인 시스템의 작은 감쇠 및 강제 진동 392
§ 150. 두 자유도를 갖는 시스템의 작은 결합 진동 394
제31장. 기본 영향 이론 396
§ 151. 충격 이론의 기본 방정식 396
§ 152. 충격 이론의 일반 정리 397
§ 153. 충격 회복 계수 399
§ 154. 고정 장애물에 대한 신체의 충격 400
§ 155. 두 몸체의 직접적인 중앙 충격(공의 충격) 401
§ 156. 두 몸체의 비탄성 충돌 중 운동 에너지 손실. 카르노의 정리 403
§ 157*. 회전하는 몸체를 때리는 것. 임팩트센터 405
주제 색인 409

정역학은 힘의 영향을 받는 물질체의 평형 조건과 힘을 등가 시스템으로 변환하는 방법을 연구하는 이론 역학의 한 분야입니다.

정역학에서 평형 상태는 기계 시스템의 모든 부분이 일부 관성 좌표계를 기준으로 정지해 있는 상태로 이해됩니다. 정역학의 기본 목적 중 하나는 힘과 그 적용 지점입니다.

다른 지점의 반경 벡터가 있는 재료 지점에 작용하는 힘은 고려 중인 지점에 대한 다른 지점의 영향을 측정한 것이며, 그 결과 관성 기준 시스템에 대한 가속도를 받습니다. 크기 힘다음 공식에 의해 결정됩니다.
,
여기서 m은 점의 질량, 즉 점 자체의 속성에 따라 달라지는 양입니다. 이 공식을 뉴턴의 제2법칙이라고 합니다.

역학에 정역학을 적용

절대 강체의 운동 방정식의 중요한 특징은 힘이 등가 시스템으로 변환될 수 있다는 것입니다. 이러한 변환을 통해 운동 방정식은 형태를 유지하지만 신체에 작용하는 힘 시스템은 더 많은 형태로 변환될 수 있습니다. 단식. 따라서 힘의 적용 지점은 작용 선을 따라 이동할 수 있습니다. 힘은 평행사변형 법칙에 따라 확장될 수 있습니다. 한 지점에 가해지는 힘은 기하학적 합으로 대체될 수 있습니다.

그러한 변형의 예로는 중력이 있습니다. 이는 솔리드 바디의 모든 지점에 작용합니다. 그러나 모든 지점에 분산된 중력이 신체의 질량 중심에 적용되는 하나의 벡터로 대체되면 신체 운동의 법칙은 변하지 않습니다.

힘의 방향이 반대 방향으로 변경되는 신체에 작용하는 힘의 주요 시스템에 등가 시스템을 추가하면 이러한 시스템의 영향을 받아 신체가 평형을 이루는 것으로 나타났습니다. 따라서 등가 힘 시스템을 결정하는 작업은 평형 문제, 즉 정역학 문제로 축소됩니다.

통계학의 주요 임무힘의 체계를 동등한 체계로 전환하기 위한 법칙을 확립하는 것입니다. 따라서 정역학 방법은 평형 상태의 물체 연구뿐만 아니라 힘을 더 단순한 등가 시스템으로 변환할 때 강체의 동역학에도 사용됩니다.

재료점의 정적

평형 상태에 있는 중요한 점을 고려해 보겠습니다. 그리고 n개의 힘이 작용한다고 가정하면, k = 1, 2, ..., 엔.

재료 점이 평형 상태에 있으면 여기에 작용하는 힘의 벡터 합은 0과 같습니다.
(1) .

평형 상태에서 한 점에 작용하는 힘의 기하학적 합은 0입니다.

기하학적 해석. 두 번째 벡터의 시작 부분을 첫 번째 벡터의 끝 부분에 배치하고, 세 번째 벡터의 시작 부분을 두 번째 벡터의 끝 부분에 배치한 후 이 과정을 계속하면 마지막 n번째 벡터의 끝 부분이 정렬됩니다. 첫 번째 벡터의 시작과 함께. 즉, 닫힌 기하학적 도형을 얻고 변의 길이는 벡터의 모듈과 같습니다. 모든 벡터가 동일한 평면에 있으면 닫힌 다각형을 얻습니다.

선택하는 것이 편리한 경우가 많습니다. 직사각형 좌표계옥시즈. 그런 다음 좌표축의 모든 힘 벡터 투영의 합은 0과 같습니다.

일부 벡터로 지정된 방향을 선택하면 이 방향에 대한 힘 벡터의 투영 합계는 0과 같습니다.
.
방정식 (1)에 벡터를 스칼라로 곱해 보겠습니다.
.
다음은 벡터와 의 스칼라 곱입니다.
벡터 방향에 대한 벡터의 투영은 다음 공식에 의해 결정됩니다.
.

강체 정적

한 점에 대한 힘의 모멘트

힘의 순간 결정

힘의 순간, 고정 중심 O를 기준으로 점 A에서 몸체에 적용되는 벡터를 벡터의 벡터 곱과 동일한 벡터라고 하며 다음과 같습니다.
(2) .

기하학적 해석

힘의 순간은 힘 F와 팔 OH의 곱과 같습니다.

벡터와 를 도면 평면에 배치합니다. 벡터 곱의 특성에 따라 벡터는 벡터에 수직, 즉 도면 평면에 수직입니다. 방향은 오른쪽 나사 규칙에 따라 결정됩니다. 그림에서 토크 벡터는 우리를 향하고 있습니다. 절대 토크 값:
.
그때부터
(3) .

기하학을 사용하면 힘의 순간을 다르게 해석할 수 있습니다. 이렇게 하려면 힘 벡터를 통해 직선 AH를 그립니다. 중심 O에서 수직 OH를 이 직선으로 내립니다. 이 수직선의 길이를 이라고 합니다. 힘의 어깨. 그 다음에
(4) .
이므로 식 (3)과 (4)는 동일합니다.

따라서, 힘이 가해지는 순간의 절대값중심 O를 기준으로 는 다음과 같습니다. 어깨당 힘의 곱이 힘은 선택된 중심 O에 상대적입니다.

토크를 계산할 때 힘을 두 가지 구성 요소로 분해하는 것이 편리한 경우가 많습니다.
,
어디 . 힘은 점 O를 통과합니다. 그러므로 그 순간은 0입니다. 그 다음에
.
절대 토크 값:
.

직교좌표계의 모멘트 성분

O점을 중심으로 하는 직교 좌표계 Oxyz를 선택하면 힘의 순간은 다음 구성 요소를 갖게 됩니다.
(5.1) ;
(5.2) ;
(5.3) .
선택한 좌표계에서 점 A의 좌표는 다음과 같습니다.
.
구성요소는 각각 축에 대한 힘의 모멘트 값을 나타냅니다.

중심에 대한 힘의 순간의 특성

이 중심을 통과하는 힘으로 인해 중심 O에 대한 모멘트는 0과 같습니다.

힘의 적용 지점이 힘 벡터를 통과하는 선을 따라 이동하면 그러한 이동으로 인한 순간은 변하지 않습니다.

몸체의 한 지점에 적용된 힘의 벡터 합으로 인한 모멘트는 동일한 지점에 적용된 각 힘의 모멘트의 벡터 합과 같습니다.
.

연속선이 한 지점에서 교차하는 힘에도 동일하게 적용됩니다.

힘의 벡터 합이 0인 경우:
,
그러면 이러한 힘으로 인한 모멘트의 합은 모멘트가 계산되는 중심의 위치에 의존하지 않습니다.
.

몇 가지 힘

몇 가지 힘- 절대 크기가 같고 방향이 반대인 두 가지 힘이 신체의 서로 다른 지점에 적용됩니다.

한 쌍의 힘은 그들이 생성되는 순간을 특징으로 합니다. 쌍에 들어가는 힘의 벡터 합은 0이므로 쌍에 의해 생성된 모멘트는 모멘트가 계산되는 기준점에 의존하지 않습니다. 정적 평형의 관점에서 보면 쌍에 관련된 힘의 성격은 중요하지 않습니다. 몇 가지 힘은 특정 값의 힘의 순간이 신체에 작용함을 나타내는 데 사용됩니다.

주어진 축에 대한 힘의 순간

선택한 점에 대한 힘 모멘트의 모든 구성 요소를 알 필요는 없지만 선택한 축에 대한 힘 모멘트만 알면 되는 경우가 종종 있습니다.

점 O를 통과하는 축에 대한 힘의 모멘트는 점 O에 대한 힘의 모멘트 벡터를 축 방향으로 투영한 것입니다.

축에 대한 힘의 모멘트 속성

이 축을 통과하는 힘으로 인한 축 주위의 모멘트는 0과 같습니다.

이 축에 평행한 힘으로 인한 축 주위의 모멘트는 0과 같습니다.

축에 대한 힘의 모멘트 계산

A 지점에서 물체에 힘이 작용한다고 가정합니다. O'O'' 축에 대한 이 힘의 순간을 찾아봅시다.

직교좌표계를 구축해 봅시다. 오즈 축이 O'O''와 일치하도록 합니다. 지점 A에서 수직 OH를 O'O''로 내립니다. 점 O와 A를 통해 Ox 축을 그립니다. Ox와 Oz에 수직인 Oy 축을 그립니다. 힘을 좌표계의 축을 따라 구성요소로 분해해 보겠습니다.
.
힘은 O'O'' 축과 교차합니다. 그러므로 그 순간은 0입니다. 힘은 O'O'' 축과 평행합니다. 따라서 그 순간도 0입니다. 공식 (5.3)을 사용하여 다음을 찾습니다.
.

구성 요소는 중심이 점 O인 원에 접선 방향으로 향합니다. 벡터의 방향은 오른쪽 나사 법칙에 의해 결정됩니다.

강체의 평형 조건

평형 상태에서 몸체에 작용하는 모든 힘의 벡터 합은 0과 같고 임의의 고정 중심에 대한 이러한 힘의 모멘트의 벡터 합은 0과 같습니다.
(6.1) ;
(6.2) .

힘의 모멘트가 계산되는 기준이 되는 중심 O는 임의로 선택할 수 있음을 강조합니다. 점 O는 몸체에 속할 수도 있고 몸체 외부에 위치할 수도 있습니다. 일반적으로 계산을 더 쉽게 하기 위해 중심 O를 선택합니다.

평형 조건은 다른 방식으로 공식화될 수 있습니다.

평형 상태에서 임의의 벡터로 지정된 모든 방향의 힘 투영의 합은 0과 같습니다.
.
임의의 축 O'O''에 대한 힘의 모멘트의 합도 0과 같습니다.
.

때로는 그러한 조건이 더 편리한 경우도 있습니다. 축을 선택하면 계산이 더 간단해지는 경우가 있습니다.

본체 무게중심

가장 중요한 힘 중 하나인 중력을 고려해 봅시다. 여기서 힘은 몸체의 특정 지점에 가해지지 않고 몸체 전체에 지속적으로 분산됩니다. 극소의 볼륨으로 신체의 모든 부위에 ΔV, 중력이 작용합니다. 여기서 ρ는 신체 물질의 밀도이며 중력 가속도입니다.

신체의 무한히 작은 부분의 질량을 가정해 보겠습니다. 그리고 점 A k가 이 단면의 위치를 ​​결정하도록 하세요. 평형 방정식 (6)에 포함된 중력과 관련된 양을 찾아보겠습니다.

신체의 모든 부분에 의해 형성되는 중력의 합을 구해 보겠습니다.
,
체질량은 어디에 있습니까? 따라서 신체의 개별 극소 부분의 중력의 합은 전체 신체의 중력의 하나의 벡터로 대체될 수 있습니다.
.

선택한 중심 O에 대해 상대적으로 임의적인 방식으로 중력 모멘트의 합을 구해 보겠습니다.

.
여기서 우리는 C라는 점을 도입했습니다. 무게중심시체. 점 O를 중심으로 하는 좌표계에서 무게 중심의 위치는 다음 공식으로 결정됩니다.
(7) .

따라서 정적 평형을 결정할 때 신체의 개별 부분의 중력의 합은 결과로 대체될 수 있습니다.
,
몸체 C의 질량 중심에 적용되며 그 위치는 식 (7)에 의해 결정됩니다.

다른 무게 중심 위치 기하학적 모양관련 참고도서에서 확인할 수 있습니다. 몸체에 대칭 축이나 평면이 있으면 무게 중심은 이 축이나 평면에 위치합니다. 따라서 구, 원 또는 원의 무게 중심은 이러한 그림의 원 중심에 위치합니다. 직육면체, 직사각형 또는 정사각형의 무게 중심은 대각선 교차점의 중심에도 위치합니다.

균일(A) 및 선형(B) 분포 하중.

중력과 유사한 경우도 있는데, 힘이 신체의 특정 지점에 가해지지 않고 표면이나 부피에 지속적으로 분산되는 경우입니다. 그러한 힘을 소위 분산된 힘또는 .

(그림 A). 또한 중력의 경우와 마찬가지로 다이어그램의 무게 중심에 적용되는 크기의 합력으로 대체될 수 있습니다. 그림 A의 다이어그램은 직사각형이므로 다이어그램의 무게 중심은 중심인 C점에 있습니다. | AC| = | CB|.

(그림 B). 결과로 대체될 수도 있습니다. 결과의 크기는 다이어그램의 면적과 같습니다.
.
적용점은 다이어그램의 무게 중심에 있습니다. 삼각형의 무게중심(높이 h)은 밑면에서 떨어진 곳에 위치합니다. 그렇기 때문에 .

마찰력

슬라이딩 마찰. 몸을 평평한 표면에 놓으십시오. 그리고 표면이 물체에 작용하는 표면에 수직인 힘(압력)을 라 하겠습니다. 그러면 미끄럼 마찰력이 표면과 평행하고 측면으로 향하게 되어 몸체의 움직임을 방지합니다. 가장 큰 가치는 다음과 같습니다.
,
여기서 f는 마찰 계수입니다. 마찰계수는 무차원량입니다.

롤링마찰. 둥근 모양의 몸체가 굴러가거나 표면 위에서 굴러갈 수 있게 하십시오. 그리고 표면이 몸체에 작용하는 표면에 수직인 압력을 가해 보겠습니다. 그런 다음 표면과 접촉하는 지점에서 마찰력의 순간이 신체에 작용하여 신체의 움직임을 방지합니다. 마찰 모멘트의 가장 큰 값은 다음과 같습니다.
,
여기서 δ는 구름 마찰 계수입니다. 길이의 차원을 가지고 있습니다.

참고자료:
S. M. Targ, 이론 역학 단기 과정, “ 대학원", 2010.

신체 시스템의 역학에 관한 일반 정리. 질량 중심의 움직임, 운동량의 변화, 주 각운동량의 변화, 운동 에너지의 변화에 ​​관한 정리. D'Alembert의 원리와 가능한 동작. 역학의 일반 방정식. 라그랑주 방정식.

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힘이 행한 일은는 힘 벡터와 적용 지점의 극소 변위의 스칼라 곱과 같습니다.
,
즉, 벡터 F와 ds의 절대값과 그 사이의 각도의 코사인을 곱한 것입니다.

힘의 순간이 하는 일는 토크 벡터와 극소 회전 각도의 스칼라 곱과 같습니다.
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달랑베르의 원리

d'Alembert 원리의 본질은 동역학 문제를 정역학 문제로 축소하는 것입니다. 이를 위해 시스템 본체에 특정(각) 가속도가 있다고 가정합니다(또는 미리 알고 있음). 다음으로, 역학 법칙에 따라 주어진 가속도 또는 각가속도를 생성하는 힘 및 힘의 모멘트와 크기가 같고 방향이 반대인 관성력 및/또는 관성력 모멘트가 도입됩니다.

예를 살펴보겠습니다. 신체는 병진 운동을 하며 외부 힘에 의해 작용합니다. 우리는 또한 이러한 힘이 시스템의 질량 중심의 가속도를 생성한다고 가정합니다. 질량중심의 운동에 관한 정리에 따르면, 물체에 힘이 작용하면 물체의 질량중심은 동일한 가속도를 갖게 됩니다. 다음으로 관성력을 소개합니다.
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그 후 역학 문제는 다음과 같습니다.
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;
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회전 운동의 경우에도 동일한 방식으로 진행합니다. 몸체가 z축을 중심으로 회전하고 외부 힘 모멘트 M e zk 에 의해 작용하도록 합니다. 우리는 이러한 모멘트가 각가속도 ε z를 생성한다고 가정합니다. 다음으로 관성력 M И = - J z ε z의 모멘트를 소개합니다. 그 후 역학 문제는 다음과 같습니다.
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정적 문제로 변합니다.
;
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가능한 움직임의 원리

가능한 변위의 원리는 정적 문제를 해결하는 데 사용됩니다. 일부 문제에서는 평형 방정식을 구성하는 것보다 더 짧은 솔루션을 제공합니다. 이는 특히 많은 몸체로 구성된 연결이 있는 시스템(예: 스레드와 블록으로 연결된 몸체 시스템)에 해당됩니다.

가능한 움직임의 원리.
이상적인 연결을 갖춘 기계 시스템의 평형을 위해서는 시스템의 가능한 모든 움직임에 대해 작용하는 모든 활성 힘의 기본 작업의 합이 0이 되는 것이 필요하고 충분합니다.

가능한 시스템 재배치- 시스템에 부과된 연결이 끊어지지 않는 작은 움직임입니다.

이상적인 연결- 시스템이 이동할 때 작업을 수행하지 않는 연결입니다. 보다 정확하게는 시스템을 이동할 때 연결 자체가 수행하는 작업량은 0입니다.

일반 동역학 방정식(D'Alembert - Lagrange 원리)

D'Alembert-Lagrange 원리는 D'Alembert 원리와 가능한 움직임의 원리를 결합한 것입니다. 즉, 동적 문제를 해결할 때 관성력을 도입하고 문제를 정적 문제로 축소하여 가능한 변위 원리를 사용하여 해결합니다.

달랑베르-라그랑주 원리.
이상적인 연결을 갖춘 기계 시스템이 움직일 때 매 순간 시스템의 가능한 모든 움직임에 적용되는 모든 활성 힘과 모든 관성력의 기본 작업의 합은 0입니다.
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이 방정식은 일반 역학 방정식.

라그랑주 방정식

일반화된 q 좌표 1 , q 2 , ..., q n 시스템의 위치를 ​​고유하게 결정하는 n개의 수량 집합입니다.

일반화된 좌표의 수 n은 시스템의 자유도 수와 일치합니다.

일반화된 속도시간 t에 대한 일반화된 좌표의 파생물입니다.

일반화된 힘 Q 1 , Q 2 , ..., Qn .
좌표 q k가 움직임 δq k를 받는 시스템의 가능한 움직임을 고려해 보겠습니다. 나머지 좌표는 변경되지 않습니다. δA k를 그러한 운동 동안 외부 힘에 의해 수행된 일이라고 하자. 그 다음에
δAk = Qk δqk, 또는
.

시스템의 가능한 이동으로 인해 모든 좌표가 변경되면 해당 이동 중에 외부 힘에 의해 수행되는 작업은 다음과 같은 형식을 갖습니다.
δA = Q 1 δq 1 + Q 2 δq 2 + ... + Q n δq n.
그런 다음 일반화된 힘은 변위에 대한 작업의 부분 파생물입니다.
.

잠재적인 힘의 경우잠재력 Π를 가지고,
.

라그랑주 방정식일반화된 좌표에서 기계 시스템의 운동 방정식은 다음과 같습니다.

여기서 T는 운동에너지이다. 이는 일반화된 좌표, 속도 및 시간의 함수입니다. 따라서 편미분은 일반화된 좌표, 속도 및 시간의 함수이기도 합니다. 다음으로 좌표와 속도가 시간의 함수라는 점을 고려해야 합니다. 따라서 시간에 대한 전체 도함수를 구하려면 미분 규칙을 적용해야 합니다. 복잡한 기능:
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참고자료:
S. M. Targ, 이론 역학 단기 과정, "고등 학교", 2010.

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운동학

재료점의 운동학

주어진 운동 방정식을 사용하여 점의 속도와 가속도 결정

주어진: 점의 운동 방정식: x = 12 죄(πt/6), 센티미터; 와이 = 6코사인 2(πt/6), 센티미터.

t = 시간 동안의 궤적 유형을 설정합니다. 1초궤적에서 점의 위치, 속도, 전체, 접선 및 수직 가속도, 궤적의 곡률 반경을 찾습니다.

강체의 병진 및 회전 운동

주어진:
t = 2초; r 1 = 2cm, R 1 = 4cm; r 2 = 6cm, R 2 = 8cm; r 3 = 12cm, R 3 = 16cm; s 5 = t 3 - 6t(cm).

시간 t = 2에서 점 A, C의 속도를 결정합니다. 휠 3의 각가속도; 지점 B의 가속과 랙 4의 가속.

평면 메커니즘의 운동학적 분석

주어진:
R1, R2, L, AB, Ω1.
찾기: 2.

플랫 메커니즘은 로드 1, 2, 3, 4와 슬라이더 E로 구성됩니다. 로드는 원통형 힌지를 사용하여 연결됩니다. 점 D는 막대 AB의 중앙에 위치합니다.
주어진 값: Ω 1, ε 1.
찾기: 속도 V A, V B, V D 및 V E; 각속도 Ω 2, Ω 3 및 Ω 4; 가속 a B ; 링크 AB의 각가속도 ε AB; 메커니즘의 링크 2와 3의 순간 속도 중심 P 2 및 P 3의 위치.

지점의 절대 속도 및 절대 가속도 결정

직사각형 판은 ψ = 법칙에 따라 고정된 축을 중심으로 회전합니다. 6t 2 - 3t 3. 각도 ψ의 양의 방향은 그림에서 호 화살표로 표시됩니다. 회전축 OO 1 판의 평면에 놓여 있습니다(판은 공간에서 회전합니다).

점 M은 직선 BD를 따라 판을 따라 이동합니다. 상대 운동의 법칙이 주어집니다. 즉, 의존성 s = AM = 40(티 - 2티 3) - 40(s - 센티미터, t - 초). 거리 b = 20cm. 그림에서 점 M은 s = AM인 위치에 표시됩니다. > 0 (초에< 0 점 M은 점 A의 반대편에 있습니다).

시간 t에서 점 M의 절대 속도와 절대 가속도를 구합니다. 1 = 1초.

역학

다양한 힘의 영향을 받는 물질 점의 운동 미분 방정식 통합

A 지점에서 초기 속도 V 0 를 받은 질량 m의 하중 D가 수직 평면에 위치한 곡선 파이프 ABC에서 움직입니다. 길이가 l인 단면 AB에서 하중은 일정한 힘 T(그 방향은 그림에 표시됨)와 매체 저항의 힘 R(이 힘의 계수 R = μV 2, 벡터 R은 부하의 속도 V와 반대 방향으로 향합니다.

하중은 속도 모듈의 값을 변경하지 않고 파이프의 B 지점인 AB 구간에서 이동을 마친 후 BC 구간으로 이동합니다. BC 구간에서 하중은 가변 힘 F에 의해 작용하며, x축에 대한 투영 F x가 제공됩니다.

하중이 중요한 점이라고 생각하면 BC 단면에서 운동 법칙을 찾습니다. x = f(t), 여기서 x = BD입니다. 파이프에 가해지는 하중의 마찰을 무시하십시오.

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기계 시스템의 운동 에너지 변화에 관한 정리

기계 시스템은 추 1과 2, 원통형 롤러 3, 2단계 풀리 4와 5로 구성됩니다. 시스템 본체는 풀리에 감겨진 나사산으로 연결됩니다. 스레드 섹션은 해당 평면과 평행합니다. 롤러(단단하고 균일한 원통)는 미끄러지지 않고 지지면을 따라 굴러갑니다. 풀리 4와 5의 단의 반경은 각각 R 4 = 0.3 m, r 4 = 0.1 m, R 5 = 0.2 m, r 5 = 0.1 m과 같습니다. 각 풀리의 질량은 균일하게 분포되는 것으로 간주됩니다. 그것의 바깥쪽 테두리. 하중 1과 2의 지지면은 거칠고, 각 하중에 대한 미끄럼 마찰 계수는 f = 0.1입니다.

F = F(s) 법칙에 따라 계수가 변하는 힘 F의 작용 하에서(여기서 s는 적용 지점의 변위임) 시스템은 정지 상태에서 움직이기 시작합니다. 시스템이 움직일 때, 풀리(5)는 저항력에 의해 작용하며, 회전축에 대한 저항력의 모멘트는 일정하고 M 5 와 같습니다.

힘 F의 적용 지점의 변위 s가 s 1 = 1.2 m과 같아지는 순간의 풀리 4의 각속도 값을 결정하십시오.

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기계 시스템의 운동 연구에 일반 역학 방정식 적용

기계 시스템의 경우 선형 가속도 a 1 을 결정합니다. 블록과 롤러의 질량이 외부 반경을 따라 분포되어 있다고 가정합니다. 케이블과 벨트는 무게가 없고 확장할 수 없는 것으로 간주되어야 합니다. 미끄러짐이 없습니다. 롤링 및 슬라이딩 마찰을 무시하십시오.

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회전체 지지대의 반응을 결정하기 위한 d'Alembert의 원리 적용

각속도 Ω = 10 s -1로 균일하게 회전하는 수직 샤프트 AK는 A 지점의 스러스트 베어링과 D 지점의 원통형 베어링으로 ​​고정됩니다.

길이가 l 1 = 0.3 m이고 자유 끝에 질량이 m 1 = 4 kg인 하중이 있는 무중력 막대 1과 길이가 l인 균일한 막대 2가 샤프트에 단단히 부착되어 있습니다. 2 = 0.6m, 질량은 m 2 = 8kg입니다. 두 막대는 모두 동일한 수직면에 있습니다. 막대를 샤프트에 부착하는 지점과 각도 α 및 β가 표에 표시되어 있습니다. 치수 AB=BD=DE=EK=b, 여기서 b = 0.4m 하중을 재료 점으로 사용합니다.

샤프트의 질량을 무시하고 스러스트 베어링과 베어링의 반응을 결정합니다.

점의 운동학.

1. 이론 역학의 주제. 기본 추상화.

이론 역학연구하는 과학이다 일반법물질체의 기계적 움직임과 기계적 상호작용

기계식 무브먼트공간과 시간에서 발생하는 다른 신체와 관련된 신체의 움직임입니다.

기계적 상호작용 기계적 움직임의 본질을 변화시키는 물질적 신체의 상호 작용입니다.

정적 힘의 체계를 등가 체계로 변환하는 방법을 연구하고 고체에 가해지는 힘의 평형 조건을 확립하는 이론 역학의 한 분야입니다.

운동학 - 연구하는 이론적 역학의 한 분야이다. 물질에 작용하는 힘에 관계없이 기하학적 관점에서 공간 내 물질의 움직임.

역학 물질에 작용하는 힘에 따라 공간에서 물질의 움직임을 연구하는 역학의 한 분야입니다.

이론 역학의 연구 대상:

물질적 포인트,

중요한 포인트 시스템,

완전 탄탄한 몸매.

절대공간과 절대시간은 서로 독립적이다. 절대 공간 - 3차원의 균질하고 움직이지 않는 유클리드 공간. 절대 시간 - 과거에서 미래로 지속적으로 흐르고, 공간의 모든 지점에서 동일하고, 물질의 움직임에 의존하지 않고 동일합니다.

2. 운동학의 주제.

운동학 - 연구하는 역학의 한 분야이다. 기하학적 특성관성(예: 질량)과 물체에 작용하는 힘을 고려하지 않은 물체의 움직임

움직임이 연구되는 신체와 관련하여 움직이는 신체(또는 지점)의 위치를 ​​결정합니다. 주어진 몸, 엄격하게 신체 형태와 함께 일부 좌표계를 연결합니다. 참조 시스템.

운동학의 주요 임무 주어진 몸체(점)의 운동 법칙을 알고 그 움직임(속도 및 가속도)을 특징짓는 모든 운동량을 결정하는 것입니다.

3. 점의 이동을 지정하는 방법

· 자연스러운 방법

알아야 할 사항:

지점의 궤적;

원점 및 참조 방향

(1.1) 형식의 주어진 궤적을 따라 점의 운동 법칙

· 좌표방식

방정식 (1.2)는 점 M의 운동 방정식입니다.

점 M의 궤적에 대한 방정식은 시간 매개변수를 제거하여 얻을 수 있습니다. « 티 » 방정식 (1.2)으로부터

· 벡터 방법

(1.3) 점의 이동을 지정하는 좌표 방법과 벡터 방법 간의 관계 (1.4)

점의 이동을 지정하는 좌표 방법과 자연 방법 간의 관계

방정식(1.2)에서 시간을 제거하여 점의 궤적을 결정합니다.

-- 궤적을 따라 점의 운동 법칙을 찾습니다(호의 미분에 대한 표현 사용).

통합 후 주어진 궤적을 따라 점의 운동 법칙을 얻습니다.

점의 움직임을 지정하는 좌표 방법과 벡터 방법 간의 연결은 식 (1.4)에 의해 결정됩니다.

4. 모션을 지정하는 벡터 방법을 사용하여 점의 속도를 결정합니다.

잠시 시간을내어 보자티점의 위치는 반경 벡터에 의해 결정되며, 그 순간티 1 – 반경 벡터, 그리고 일정 기간 동안 점이 이동하게 됩니다.

(1.5) 평균 포인트 속도, 벡터의 방향은 벡터의 방향과 같습니다.

포인트 속도 이 순간시간

주어진 시간에 한 지점의 속도를 얻으려면 한계점까지 통과해야 합니다.

(1.6)

(1.7)

주어진 시간에 한 지점의 속도 벡터 시간에 대한 반경 벡터의 1차 도함수와 동일하며 주어진 지점에서 궤적에 접선 방향으로 향합니다.

(단위 3/4m/초, km/h)

평균 가속도 벡터 벡터와 방향이 같다Δ V 즉, 궤적의 오목함을 향합니다.

주어진 시간에 한 지점의 가속도 벡터 속도 벡터의 1차 도함수 또는 시간에 대한 점의 반경 벡터의 2차 도함수와 같습니다.

(단위 - )

점의 궤적과 관련하여 벡터의 위치는 어떻게 됩니까?

직선 운동에서 벡터는 점이 이동하는 직선을 따라 이동합니다. 점의 궤적이 평평한 곡선인 경우 가속도 벡터 와 벡터 ср는 이 곡선의 평면에 있으며 오목한 부분을 향합니다. 궤적이 평면 곡선이 아닌 경우 벡터 ср는 궤적의 오목함을 향하고 해당 지점에서 궤적에 대한 접선을 통과하는 평면에 놓이게 됩니다.중 그리고 인접한 점의 접선에 평행한 선남 1 . 안에 포인트 제한남 1 위해 노력한다 중 이 평면은 소위 진동 평면의 위치를 ​​차지합니다. 따라서 일반적인 경우 가속도 벡터는 접촉면에 있고 곡선의 오목한 부분을 향합니다.