직선 등가속도 운동의 규칙과 예. 균일하게 가속된 동작, 가속 벡터, 방향, 변위. 공식, 정의, 법률 - 교육 과정. 정역학과 정수역학의 기본 개념과 법칙
등가속도 운동은 가속도를 갖는 운동으로, 벡터의 크기와 방향이 변하지 않는 운동이다. 그러한 움직임의 예: 언덕을 굴러 내려가는 자전거; 수평으로 비스듬히 던져진 돌.
마지막 경우를 더 자세히 고려해 봅시다. 궤적의 어느 지점에서나 돌은 중력 가속도 g →의 영향을 받습니다. 중력 가속도는 크기가 변하지 않고 항상 한 방향으로 향합니다.
수평에 대해 어떤 각도로 던져진 물체의 운동은 수직축과 수평축에 대한 운동의 합으로 표현될 수 있습니다.
X축을 따라 이동은 균일하고 직선이며, Y축을 따라 균일하게 가속되고 직선입니다. 우리는 축에 대한 속도와 가속도 벡터의 투영을 고려할 것입니다.
균일하게 가속된 동작 중 속도 공식:
여기서 v 0은 물체의 초기 속도이고, a = con s t는 가속도입니다.
균일하게 가속된 운동에서 의존성 v(t)는 다음과 같은 형태를 갖는다는 것을 그래프에서 보여드리겠습니다. 일직선.
가속도는 속도 그래프의 기울기에 따라 결정될 수 있습니다. 위 그림에서 가속도 계수는 삼각형 ABC의 변의 비율과 같습니다.
a = v - v 0 t = B C A C
각도 β가 클수록 시간 축에 대한 그래프의 기울기(급경사)가 커집니다. 따라서 신체의 가속도가 커집니다.
첫 번째 그래프의 경우: v 0 = - 2 ms; a = 0.5ms 2.
두 번째 그래프의 경우: v 0 = 3 ms; a = - 1 3 ms 2 .
이 그래프를 사용하면 시간 t 동안 신체의 변위를 계산할 수도 있습니다. 어떻게 하나요?
그래프에서 짧은 시간 Δt를 강조해 보겠습니다. 시간 Δt 동안의 움직임이 속도에 따른 균일한 움직임으로 간주될 수 있을 정도로 매우 작다고 가정하겠습니다. 동일한 속도간격 Δ t의 중간에 있는 몸체. 그러면 Δt 시간 동안의 변위 Δs는 Δs = v Δt와 같습니다.
전체 시간 t를 무한한 간격 Δt로 나누어 보겠습니다. 시간 t 동안 변위 s는 사다리꼴 O D E F 의 면적과 같습니다.
s = O D + E F 2 O F = v 0 + v 2 티 = 2 v 0 + (v - v 0) 2 티 .
우리는 v - v 0 = a t라는 것을 알고 있으므로 몸체를 움직이는 최종 공식은 다음과 같은 형식을 취합니다.
s = v 0 t + t 2 2
신체의 좌표를 찾기 위해 이 순간이때 몸체의 초기 좌표에 변위를 추가해야 합니다. 등가속도 운동 중 좌표의 변화는 등가속도 운동의 법칙을 표현합니다.
등가속도 운동의 법칙
등가속도 운동의 법칙y = y 0 + v 0 t + a t 2 2 .
등가속도 운동을 분석할 때 발생하는 또 다른 일반적인 문제는 주어진 초기 및 최종 속도와 가속도 값에 대한 변위를 찾는 것입니다.
위에 작성된 방정식에서 t를 제거하고 이를 해결하면 다음을 얻습니다.
s = v 2 - v 0 2 2 가.
알려진 초기 속도, 가속도 및 변위를 사용하여 신체의 최종 속도를 찾을 수 있습니다.
v = v0 2 + 2 s .
v 0 = 0 s = v 2 2 a 및 v = 2 a s의 경우
중요한!
수식에 포함된 수량 v, v 0, a, y 0, s는 대수적 수량입니다. 특정 작업 조건에서 이동의 특성과 좌표축의 방향에 따라 양수 값과 음수 값을 모두 취할 수 있습니다.
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직선 등가속도 운동에서는 몸체가
- 일반적인 직선을 따라 이동하며,
- 속도가 점차 증가하거나 감소하며,
- 같은 시간 동안 속도는 같은 양만큼 변합니다.
예를 들어, 자동차는 직선 도로를 따라 정지 상태에서 움직이기 시작하고 최대 72km/h의 속도까지 균일하게 가속되어 움직입니다. 설정된 속도에 도달하면 자동차는 속도 변화 없이 균일하게 움직입니다. 균일하게 가속된 움직임으로 속도가 0에서 72km/h로 증가했습니다. 그리고 매초 움직일 때마다 속도가 3.6km/h씩 증가하도록 하십시오. 그러면 자동차가 균일하게 가속되는 이동 시간은 20초가 됩니다. SI의 가속도는 초당 미터의 제곱으로 측정되므로 초당 3.6km/h의 가속도를 적절한 단위로 변환해야 합니다. (3.6 * 1000m) / (3600s * 1s) = 1m/s 2와 같습니다.
일정한 속도로 일정 시간 주행한 후 차가 정지하기 위해 속도를 늦추기 시작했다고 가정해 보겠습니다. 제동 중 움직임도 균일하게 가속되었습니다(동일한 시간 동안 속도는 같은 양만큼 감소했습니다). 이 경우 가속도 벡터는 속도 벡터와 반대가 됩니다. 가속도가 음수라고 말할 수 있습니다.
따라서 물체의 초기 속도가 0이면 t초 이후의 속도는 가속도의 곱과 같으며 이번에는 다음과 같습니다.
신체가 떨어지면 중력 가속도가 "작동"하고 지구 표면에서 신체의 속도는 다음 공식에 의해 결정됩니다.
신체의 현재 속도와 정지 상태에서 이러한 속도가 발생하는 데 걸린 시간을 알고 있는 경우 가속도(즉, 속도가 얼마나 빨리 변경되었는지)는 속도를 시간으로 나누어 결정할 수 있습니다.
그러나 신체는 정지 상태가 아니라 이미 어느 정도 속도를 갖고 있는(또는 초기 속도가 부여된) 균일 가속 운동을 시작할 수 있습니다. 힘을 사용하여 탑에서 수직으로 아래로 돌을 던진다고 가정해 보겠습니다. 그러한 물체는 9.8 m/s 2 에 해당하는 중력 가속도를 받습니다. 그러나 당신의 힘은 돌의 속도를 더욱 빠르게 만들었습니다. 따라서 최종 속도(지면에 닿는 순간)는 가속의 결과로 발생한 속도와 초기 속도의 합이 됩니다. 따라서 최종 속도는 다음 공식에 따라 구해집니다.
그러나 돌이 위로 던져지면. 그런 다음 초기 속도는 위쪽을 향하고 자유 낙하 가속도는 아래쪽을 향합니다. 즉, 속도 벡터는 반대 방향으로 향합니다. 이 경우(제동 중과 마찬가지로) 가속도와 시간의 곱을 초기 속도에서 빼야 합니다.
이 공식으로부터 우리는 가속도 공식을 얻습니다. 가속의 경우:
~에 = v - v 0
a = (v – v 0)/t
제동하는 경우:
에 = v 0 – v
a = (v 0 – v)/t
물체가 균일한 가속도로 정지하는 경우 정지 순간의 속도는 0입니다. 그런 다음 공식은 다음 형식으로 축소됩니다.
신체의 초기 속도와 제동 가속도를 알면 신체가 정지할 시간이 결정됩니다.
이제 인쇄해 볼까요 등가속도 직선 운동 동안 신체가 이동하는 경로에 대한 공식. 직선 등속 운동의 속도 대 시간 그래프는 시간 축(보통 x축을 사용함)에 평행한 세그먼트입니다. 경로는 세그먼트 아래의 직사각형 영역으로 계산됩니다. 즉, 속도에 시간을 곱하면 됩니다(s = vt). 등가속도 직선 운동의 경우 그래프는 직선이지만 시간 축과 평행하지 않습니다. 이 직선은 가속 시 증가하거나 제동 시 감소합니다. 그러나 경로는 그래프 아래 그림의 면적으로도 정의됩니다.
균일하게 가속되는 직선 운동에서 이 그림은 사다리꼴입니다. 기본은 y축(속도)의 세그먼트와 그래프의 끝점을 x축의 투영과 연결하는 세그먼트입니다. 측면은 속도 대 시간 자체의 그래프와 x축(시간 축)에 대한 투영입니다. x축에 대한 투영은 측면뿐만 아니라 밑면에 수직이기 때문에 사다리꼴의 높이이기도 합니다.
아시다시피 사다리꼴의 면적은 밑면과 높이의 합의 절반과 같습니다. 첫 번째 베이스의 길이는 초기 속도(v0)와 같고, 두 번째 베이스의 길이는 최종 속도(v)와 같고 높이는 시간과 같습니다. 따라서 우리는 다음을 얻습니다:
s = ½ * (v 0 + v) * t
위에는 초기 및 가속도에 대한 최종 속도의 의존성에 대한 공식이 제공되었습니다(v = v 0 + at). 따라서 경로 공식에서 v를 다음과 같이 바꿀 수 있습니다.
s = ½ * (v 0 + v 0 + at) * t = ½ * (2v 0 + at) * t = ½ * t * 2v 0 + ½ * t * at = v 0 t + 1/2at 2
따라서 이동 거리는 다음 공식에 의해 결정됩니다.
s = v 0 t + 2/2에서
(이 공식은 사다리꼴의 넓이를 고려하지 않고 직사각형의 넓이와 정삼각형, 사다리꼴이 분할됩니다.)
신체가 휴식 상태(v 0 = 0)에서 균일하게 가속되어 움직이기 시작하면 경로 공식은 2/2에서 s =로 단순화됩니다.
가속도 벡터가 속도와 반대인 경우 2/2의 곱을 빼야 합니다. 이 경우 v 0 t와 2/2 사이의 차이가 음수가 되어서는 안 된다는 것이 분명합니다. 0이 되면 본체가 정지됩니다. 제동 경로가 발견됩니다. 위는 완전히 정지할 때까지의 시간에 대한 공식입니다(t = v 0 /a). 경로 공식에 값 t를 대입하면 제동 경로는 다음 공식으로 줄어듭니다.
균일한 직선 운동. 속도
균일한 선형 운동신체(물질 점)가 동일한 시간 간격으로 동일한 움직임을 만드는 직선 궤적을 따라 발생하는 이러한 움직임을 호출합니다.
직선 운동에서 물체의 변위는 일반적으로 s로 표시됩니다. 물체가 한 방향으로만 직선으로 움직이는 경우 변위 계수는 이동 거리와 같습니다. |s|=s. 시간 t 동안 물체의 움직임을 알아내기 위해서는 단위 시간 동안 물체의 움직임을 알아야 합니다. 이를 위해 주어진 움직임의 속도 v 개념이 도입되었습니다.
등속 직선 운동의 속도이 움직임이 이루어진 기간에 대한 신체의 움직임의 비율과 동일한 벡터 수량을 호출하십시오.
선형 운동의 속도 방향은 운동 방향과 일치합니다.
동일한 시간 동안 균일한 직선 운동을 할 때 신체는 동일한 운동을 하기 때문에 이러한 운동의 속도는 일정한 값(v=const)입니다. 모듈로
공식 (1.2)에 따라 속도 단위가 결정됩니다.
현재 주요 단위 체계는 다음과 같습니다. 국제 단위계(약칭 SI - 국제 시스템). 이 시스템은 아래에 설명되어 있습니다. SI 속도 단위는 1m/s(초당 미터)입니다. 1m/s는 물질점이 1초에 1m를 이동하는 등속 직선 운동의 속도입니다.
기준 물체와 관련된 좌표계의 Ox 축이 물체가 이동하는 직선과 일치하고 x 0은 물체 이동의 시작점 좌표입니다. 움직이는 물체의 변위 s와 속도 v는 모두 Ox 축을 따라 향합니다. 공식(1.1)에서 s=vt가 됩니다. 이 공식에 따르면 벡터 s와 vt는 동일하므로 O x 축에 대한 투영도 동일합니다.
s x =v x ·t. (1.3)
이제 균일한 직선 운동의 운동 법칙을 확립하는 것이 가능합니다. 즉, 언제든지 움직이는 물체의 좌표에 대한 표현을 찾는 것이 가능합니다. x=x 0 +s x 이므로 (1.3)을 고려하면 다음과 같습니다.
x=x0 + v x ·t. (1.4)
공식 (1.4)에 따르면 신체의 초기 이동 지점의 좌표 x 0과 신체 속도 v (O x 축의 투영 v x)를 알면 언제든지 다음을 결정할 수 있습니다. 움직이는 몸체의 위치. 식 (1.4)의 우변은 x 0 과 v x 모두 양수 및 음수일 수 있기 때문에 대수적 합입니다(균일한 직선 운동의 그래픽 표현은 아래에 제공됩니다).
평균 및 순간 속도
직선의 불규칙한 움직임
신체가 동일한 시간 간격으로 동일하지 않은 움직임을 보이는 운동을 '운동'이라고 합니다. 고르지 않은(또는 변수). 가변 운동에서는 신체의 속도가 시간에 따라 변하므로 이러한 운동을 특성화하기 위해 평균 속도와 순간 속도의 개념이 도입되었습니다.
중간 속도가변 운동 v cp는 이 운동이 이루어진 기간 t에 대한 신체 운동 s의 비율과 동일한 벡터량입니다.
v cp =s/t. (1.5)
평균 속도는 이 속도가 결정되는 기간 동안에만 가변 동작을 나타냅니다. 특정 기간 동안의 평균 속도를 알면 특정 기간 동안만 s=v av ·t 공식을 사용하여 신체의 움직임을 결정하는 것이 가능합니다. 식 (1.5)에 의해 결정된 평균 속도를 사용하여 움직이는 물체의 위치를 찾는 것은 언제든지 불가능합니다.
위에서 언급한 것처럼 물체가 한 방향으로 직선 경로를 따라 이동할 때 변위 계수는 물체가 이동한 경로와 같습니다. |s|=s. 이 경우 평균 속도는 공식 v=s/t에 의해 결정됩니다.
s=v 평균 ·t. (1.6)
즉각적인 속도가변 운동은 주어진 순간에(따라서 궤도의 주어진 지점에서) 신체가 갖는 속도입니다.
물체의 순간 속도를 결정하는 방법을 알아 보겠습니다. 몸체(재료점)를 직선적인 요철운동을 하게 합니다. 이 물체의 궤적의 임의 지점 C에서 이 물체의 순간 속도 v를 결정해 보겠습니다(그림 2).
점 C를 포함하는 이 궤적의 작은 섹션 D s 1 을 선택해 보겠습니다. 몸체는 D t 1 기간 내에 이 섹션을 통과합니다. D s 1을 D t 1로 나누면 D s 1 섹션에서 평균 속도 v cp1 = D s 1 / D t 1의 값을 찾습니다. 그런 다음 시간 간격 D t 2 동안 분명히 시간 간격 D t가 짧을수록 몸체가 횡단하는 구간 D s의 길이가 짧아지고 평균 속도 v cp = D s/D t의 값이 순간 속도 값과 더 작아집니다. 시간 간격 D t가 0이 되는 경향이 있으면 경로 구간 D s의 길이는 무한히 감소하고 이 구간의 평균 속도 v cp 값은 점 C에서의 순간 속도 값으로 경향이 있습니다. 결과적으로, 순간 속도 v는 신체 움직임의 시간 간격이 0이 될 때 신체의 평균 속도 v cp가 경향을 보이는 한계입니다. v=lim(D s/D t). (1.7) 인수의 증가에 대한 함수의 증가 비율의 극한은 후자가 0이 되는 경향이 있을 때(이 한계가 존재하는 경우) 수학 과정에서 알려진 이 함수의 1차 도함수입니다. 주어진 인수. 따라서 우리는 공식 (1.7)을 다음과 같은 형식으로 작성합니다. v=(ds/dt)=s" (1.8) 여기서 기호 d/dt 또는 함수 오른쪽 상단의 대시는 이 함수의 도함수를 나타냅니다. 결과적으로, 순간 속도는 시간에 대한 경로의 1차 미분입니다. 시간에 따른 경로 의존성의 분석적 형태가 알려진 경우 미분 규칙을 사용하여 언제든지 순간 속도를 결정할 수 있습니다. 벡터 형태 신체의 속도가 동일한 시간 동안 동일하게 변하는 이러한 직선 운동을 직선 운동이라고 합니다. 균일하게 가속된 선형 운동. 속도 변화율은 a로 표시되는 값으로 특징 지어지며 가속. 가속이 변화가 발생한 동안의 시간 간격 t에 대한 신체 속도 변화 v-v 0의 비율과 동일한 벡터 수량을 호출합니다. a=(v-v 0)/t. (1.9) 여기서 V 0은 신체의 초기 속도, 즉 시간이 계산되기 시작하는 순간의 순간 속도입니다. v는 고려된 순간의 신체의 순간 속도입니다. 공식(1.9)과 등가속도 운동의 정의에 따르면 그러한 운동에서는 가속도가 변하지 않습니다. 결과적으로 균일하게 가속된 직선 운동은 일정한 가속도(a=const)를 갖는 운동입니다. 균일하게 가속된 직선 운동에서 벡터 v 0, v 및 a는 동일한 직선을 따라 이동합니다. 따라서 이 선에 대한 투영 계수는 이러한 벡터 자체의 계수와 동일하며 공식 (1.9)는 다음과 같은 형식으로 작성될 수 있습니다. a=(v-v 0)/t. (1.10) 공식(1.10)으로부터 가속도 단위가 결정됩니다. (1.9)로부터 v= v 0 +at가 됩니다. 이 공식을 사용하여 균일하게 가속되는 물체의 순간 속도 v는 초기 속도 v 0 및 가속도 a가 알려진 경우 결정됩니다. 직선 등가속도 운동의 경우 이 공식은 다음과 같은 형식으로 작성될 수 있습니다. v=v0 +at. (1.11) v 0 =0이면, 균일하게 가속된 직선 운동의 평균 속도에 대한 표현식을 구해 보겠습니다. 공식(1.11)으로부터 t=0에서 v=v 0, t=1에서 v 1 =v 0 +a, t=2에서 v 2 =v 0 +2a=v 1 +a 등이 분명합니다. 결과적으로 , 등가속 운동에서 신체가 동일한 시간 간격으로 가지는 순간 속도의 값은 일련의 숫자를 형성하며, 이 값은 이전 숫자에 상수 a를 더하여 두 번째부터 시작하여 얻습니다. 하나. 이는 고려된 순간 속도 값이 산술 수열을 형성한다는 것을 의미합니다. 결과적으로 균일하게 가속된 직선 운동의 평균 속도는 다음 공식에 의해 결정될 수 있습니다. v av =(v 0 +v)/2, (1.13) 여기서 v 0은 신체의 초기 속도입니다. v는 주어진 시간에 신체의 속도입니다. 직선 등가속도 운동의 운동법칙을 찾아보자. 이를 위해 공식 (1.6), (1.11) 및 (1.13)을 사용합니다. s=v av ·t=(v 0 +v) ·t/2=(2v 0 +at) ·t/2, s=v0t+2/2에서. (1.14) 물체의 초기 속도가 0(v 0 =0)이면 s=2/2. (1.15) 공식 (1.14) 및 (1.15)을 사용하여 균일하게 가속된 직선 운동에서 몸체가 이동한 경로가 결정됩니다(움직임 방향을 변경하지 않는 몸체의 변위 계수). 몸체가 O x 축을 따라 움직이는 경우. 좌표 x 0이 있는 지점에서 공식 (1.14)을 통해 시간에 따른 이 몸체의 좌표 의존성을 표현하는 방정식을 얻습니다. 왜냐하면 x=xo +s x, 그리고 s x =v 0x t+a x t 2 /2, x=x 0 +v 0x t+at 2 /2. (1.16) 공식(1.16)은 균일하게 가속된 직선 운동의 방정식(이 운동의 운동 법칙)입니다. 공식 (1.16)에서 v 0x와 a x는 양수일 수도 있고 음수일 수도 있다는 점을 기억해야 합니다. 이는 벡터 v 0과 a를 O x 축에 투영하기 때문입니다. 균일하게 가속된 직선 운동을 수행하는 물체의 변위 계수 s와 속도 사이의 연결을 설정해 보겠습니다. 공식 (1.10)에서 t=(v-v 0)/a임을 알 수 있습니다. 이 식과 식 (1.13)을 식 (1.7)에 대입하면 다음을 얻습니다. s=[(v 0 +v)/2]·[(v-v 0)/a], 따라서, s=(v 2 -v 0 2)/(2a) 또는 v 2 =v 0 2 +2as. (1.17) 물체의 초기 속도가 0(v 0 =0)이면 v 2 =2as입니다. >>물리학: 등가속도 운동 중 속도 균일 가속 운동 이론은 유명한 이탈리아 과학자 갈릴레오 갈릴레이에 의해 개발되었습니다. 갈릴레오는 1638년에 출판된 그의 저서 "역학과 국부 운동에 관한 두 가지 새로운 과학 분야에 관한 대화와 수학적 증명"에서 처음으로 균일 가속 운동을 정의하고 그 법칙을 설명하는 여러 정리를 증명했습니다. 공부 시작하기 균일하게 가속된 선형 운동, 먼저 이 물체의 가속도와 이동 시간을 알면 물체의 속도를 어떻게 구하는지 알아봅시다. 균일하게 가속되는 운동 동안 신체의 속도가 어떻게 변하는지에 대한 명확한 그림은 다음을 구성하여 얻을 수 있습니다. 속도 그래프. 속도 차트는 14세기 중반에 처음 소개되었습니다. 프란체스코 과학자이자 수도사인 조반니 디 카살리스(Giovanni di Casalis)와 루앙 대성당의 대주교인 니콜라스 오레스메(Nicolas Oresme)는 나중에 프랑스 왕 찰스 5세의 고문이 되었습니다. 그들은 시간을 수평축에 두고 속도를 수직축에 둘 것을 제안했습니다. 이러한 좌표계에서 등가속도 운동에 대한 속도 그래프는 직선처럼 보이며, 직선의 기울기는 시간에 따라 속도가 얼마나 빨리 변하는지를 보여줍니다. 예를 들어 속도 증가에 따른 움직임을 설명하는 공식 (3.1)은 그림 5에 표시된 속도 그래프에 해당합니다. 그림 6에 표시된 그래프는 속도 감소에 따른 움직임에 해당합니다. 균일하게 가속되는 운동 동안 신체의 속도는 지속적으로 변합니다. 속도 그래프를 사용하면 다양한 시간에 신체의 속도를 확인할 수 있습니다. 그러나 때로는 특정 순간의 속도를 알 필요가 없습니다(이 속도를 즉각적인), ㅏ 평균전체 경로를 따라 속도를 높이세요. 균일하게 가속된 운동 중 평균 속도를 찾는 문제는 갈릴레오에 의해 처음 해결되었습니다. 그의 연구에서 그는 움직임을 설명하기 위해 그래픽 방법을 사용했습니다. 갈릴레오의 이론에 따르면 등가속 운동 중에 물체의 속도가 0에서 특정 값으로 증가하면 V, 평균 속도는 달성된 속도의 절반과 같습니다. 속도가 감소하는 움직임에도 비슷한 공식이 유효합니다. 초기값보다 감소하면 V 0에서 0이면 이러한 이동의 평균 속도는 다음과 같습니다. 얻은 결과는 속도 그래프를 사용하여 설명할 수 있습니다. 따라서 예를 들어 그림 5의 그래프에 해당하는 평균 이동 속도를 찾으려면 6m/s의 절반을 찾아야 합니다. 결과는 3m/s입니다. 이것은 문제의 이동의 평균 속도입니다. 1. 최초의 등가속도 운동 이론의 저자는 누구입니까? 2. 정지 상태에서 등가속도 운동을 하는 물체의 속도는 얼마인가? 3. 그림 5의 그래프를 이용하여 움직임 시작 2초 후의 신체 속도를 결정합니다. 4. 그림 6의 그래프를 이용하여 신체의 평균 속도를 구하십시오. S.V. 그로모프, N.A. Rodina, 물리학 8학년 인터넷 사이트의 독자가 제출함 물리학 기초, 온라인 물리학 수업, 물리학 프로그램, 물리학 초록, 물리학 교과서, 학교 물리학, 물리 테스트, 물리학 커리큘럼균일하게 가속된 선형 운동. 가속
가속도의 SI 단위는 1m/s2(초당 미터의 제곱)입니다. 1m/s 2는 균일하게 가속되는 운동의 가속도이며, 매초마다 신체의 속도가 1m/s씩 증가합니다.순간 속도와 평균 속도에 대한 공식
등가속도 운동등가속도 직선운동 방정식
따라서,신체의 움직임과 속도의 관계
초기 속도가 0인 경우( V 0 = 0),
V= (3.1)에서
이 공식은 다음을 보여줍니다. 운동이 시작된 후 I 시점 이후 물체의 속도를 구하려면 물체의 가속도에 운동 시간을 곱해야 합니다.
반대의 경우에는 몸이 슬로모션을 하다가 결국 멈추게 되는 경우( V= 0), 가속 공식을 통해 신체의 초기 속도를 찾을 수 있습니다.
V 0 = (3.2)에서